Технические науки/2. Механика
Асп.
Рыжкова Е.А.
Воронежский
государственный университет инженерных технологий, Россия
Влияние инерционных
членов при импульсной подаче воздуха в несущую прослойку
При математическом
описании газодинамических процессов, протекающих в несущей воздушной прослойке,
используют систему уравнений Навье-Стокса совместно с уравнением неразрывности [1,
2].
Анализ членов, входящих
в уравнения движения, выявил, что порядок величин этих членов зависит от числа
Рейнольдса [3]:
где ρ
– плотность воздуха, кг/м3; h – толщина воздушной прослойки, м;
U – скорость воздуха в
прослойке, м/с; μ – динамическая
вязкость воздуха, Па∙с
Установлено, что
инерционными членами можно пренебречь только при ламинарном режиме течения
воздуха в прослойке, т.е. должно выполняться условие [3]:
где
r – текущий радиус, м.
В противном случае движение воздуха становится
турбулентным и силами инерции пренебрегать нельзя.
Графическая зависимость h от Q при решении с учетом
инерционных членов и без них представлена на рис. 1 [1, 2].
2
Рис. 1 – Расчетная зависимость толщины
прослойки h от расхода Q подаваемого воздуха
в прослойку при удержании диска массой 0,2 кг и радиусом 0,06 м: 1 – без
учета инерционных членов; 2 – с учетом инерционных членов
В случае удержания на воздушной прослойке
легкодеформируемых тел, допускать возникновения зон пневмозахвата нельзя, так
как это может вызвать деформацию удерживаемого объекта и привести к его
контакту с газораспределительной решеткой.
Другим аспектом, ограничивающим применение
устройств с воздушной прослойкой для удержания и транспортирования
легкодеформируемых тел, является их деформация, вызванная неравномерностью поля
давления. Возникающая деформация приводит к уменьшению толщины прослойки и как
следствие увеличению влияния инерционных членов.
Одним из возможных способов снижения влияния
инерционных членов является дискретная подача воздуха в прослойку.
Для математического описания газодинамических
процессов, протекающих в несущей воздушной прослойке при дискретной подаче воздуха,
воспользуемся системой уравнений Навье-Стокса и уравнением неразрывности:
Следует отметить, что члены уравнения
или
Аналогичное выражение получим, если в воздушной
прослойке выделить элементарный объем воздуха, движущийся со скоростью Ū. За время dt данный объем пройдет расстояние
dr, т.е.:
Таким образом, принимая в соответствии с
уравнением неразрывности:
при
постоянной толщине h
прослойки, получим выражение для определения времени T, за которое
элементарный объем воздуха пройдет расстояние от выпускного отверстия до края
удерживаемого объекта:
Следует отметить, что данное время соответствует
периоду установления течения воздуха в прослойке при импульсном изменении
величины расхода воздуха. В случае если частота перекрытия будет больше частоты
ω1, соответствующей данному периоду, в воздушной прослойке
будут протекать неустановившиеся процессы.
Выражение для определения циклической частоты ω1
перекрытия питающего сопла имеет вид:
Следовательно, при дискретной подаче воздуха с
частотой ω1 уравнение движения можно записать в виде:
Аналогичный результат мы получим при частоте
подаче ω>ω1, так как в этом случае влияние
Таким образом, можно сделать вывод, о том, что
при дискретной подаче воздуха в уравнении движения можно пренебречь влиянием
инерционного члена
Литература:
1.
Битюков, В.К.
Пневматические конвейеры [Текст] / В.К. Битюков, В.Н. Колодежнов, Б.И. Кущев. –
Воронеж: Изд. – ВГУ, 1984. – 164 с.
2.
Носов, О.А.
Бесконтактные транспортирование и сортировка тестовых заготовок в поточных
линиях [Текст] / О.А. Носов, Е.В. Рудакова // Модернизация существующего и
разработка новых видов оборудования для пищевой промышленности: Сб. науч. трудов.
– Воронеж: ВГТА, 1997. – С. 54 - 57.
3.
Константинеску, В.Н.
Газовая смазка
[Текст] / В. Н. Константинеску. – М.: Машиностроение,
1968. 720 с.